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盖革计数器也可以用于探测γ射线，但由于盖革管中的气体密度通常较小，往往在未被探测到时就已经对γ射线饱和，因此其对高能γ射线的探测灵敏度较低。在这种情况下，碘化钠闪烁计数器则有更好的表现。
盖格计数器最初是在1908年由德国物理学家汉斯·盖格和著名的英国物理学家拉塞福在α粒子散射实验中，为了探测粒子而设计的。后来在1928年，盖格又和他的学生米勒（Walther Müller）对其进行了改进，使其可以用于探测所有的电离辐射。
1947年，Sidney H. Liebson在其博士学位研究中又对盖格计数器做了进一步的改进，使得盖格管使用较低的工作电压，并且显著延长了其使用寿命。这种改进也被称为“卤素计数器”。
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居里和约里奥发现，当硼和铝等较轻的元素受到α粒子的轰击后，即使在移走α粒子源后它们仍有持续放射性。他们证明，辐射来源于一种带一个单位正电荷的粒子，它具有和电子相同的质量。
中子活化是感生放射性的主要形式。当自由中子被原子核俘获时会形成新的同位素，这种同位素不一定稳定，它的性质取决于原来的元素。脱离原子核的中子会在几分钟内衰变，因此中子辐射只能由元素的衰变、核反应和高能反应（例如宇宙簇射或粒子加速器中的碰撞）产生。被中子慢化剂减速的中子（即热中子）比快中子更容易被原子核俘获。
感生放射性的一种比较少见的形式是用光致蜕变去除原子核中的一个中子。在这种反应中，一个高能光子（伽马射线）带着比原子的结合能更高的能量轰击原子核，使它放出一个中子。这种反应所需能量的最小值是2MeV（对氢核），多数重核需要的能量大约是10MeV。许多光致蜕变不会产生能量足以激发感生放射性的伽马射线。用于食品辐照的同位素（钴-60和铯-137）产生的能量峰值都低于反应所需能量，因此不会使食物具有放射性。
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桨翼被调整为与桨翼轨迹形成一个α角，以产生推力。在α角度下的绕流作用下，在桨翼上产生了液力浮力（A）和阻力（W）。阻力是由感应电阻和叶片阻力组合而成的。
图2解释了推力的产生。在运动学作用下产生操纵点的变化。
在图3中显示了在推进器所选桨翼位置上作用的力。由于推进器桨翼周围不稳定的绕流，浮力在旋转时发生改变。横向于所需推力方向的力相互抵消，而推力方向的力在推进器周围相加。
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